孟健,研究员; Tel:0431-85262030; E-mail:jmeng@ciac.ac.cn; 研究方向:稀土磁电材料,镁稀土合金
采用半化学两步法合成了双钙钛矿氧化物LaPbMnSbO6,研究了其晶体结构和磁学性质。 通过对XRD谱图进行Rietveld结构精修可以得到,该化合物为单斜晶系的P21/ n(No.14)空间群,B位MnO6和SbO6八面体为岩盐有序结构。 由于A位Pb2+离子的存在而产生二级Jahn-Teller效应,使得B位八面体内部晶格畸变具有各向异性。磁性测试表明该样品呈典型的反铁磁有序特征,反铁磁转变温度 TN=9 K。
Co-corresponding author:MENG Jian, propessor; Tel:0431-85262030; E-mail:jmeng@ciac.ac.cn; Research interests:magnetic and electric properties of lanthanide-doped materials; magnesium-rare earth master alloy
Double perovskite LaPbMnSbO6 was synthesized by two-step semi-chemical method, and the crystal structure and magnetic properties have been investigated. The crystal structure has been solved by X-ray diffraction(XRD) data in the monoclinic space group P21/ n(No.14). The MnO6 and SbO6 octahedra are rock-salt ordered over the B-site of the perovskite structure. Due to the existence of Pb2+ ions, second-order Jahn-Teller effect is occurred and the lattice distortions are anisotropic in the interior of BO6 octahedra. The magnetization curves show a typical antiferromagnetic ordering, with an antiferromagnetic ordering transition temperature at TN=9 K.
双钙钛矿氧化物A2BB'O6(或AA'BB'O6)因表现出丰富的物理特性,如多铁性、铁电性、巨磁阻效应、超导性等而备受科研工作者的青睐[1,2,3]。 特别是1998年Kobayashi等[4]在Sr2FeMoO6化合物中发现室温下能够达到10%的隧穿型巨磁电阻效应和半金属性,使得双钙钛矿氧化物重新得到研究者的广泛关注。 由于双钙钛矿氧化物结构上的特殊性,可以通过对A位或B位阳离子进行替换而形成晶体结构和原子种类更为复杂的氧化物,这就为该类化合物在结构和性能上多样性的实现提供了可能。 B位阳离子的有序度在调控双钙钛矿氧化物的晶体结构和物理性质方面起着重要作用。 例如Sr2FeMoO6的半金属性和亚铁磁性均受B位过渡金属离子有序度的影响。 反位无序均会严重降低材料的100%自旋极化率和居里转变温度[5]。 因此获得高度B位有序的双钙钛矿化合物一直以来都是人们研究的重点和难点。 双钙钛矿化合物可以表现出不同的B位有序类型,可以将其定义为岩盐有序、层状有序和柱状有序[6]。 最常见的有序性类型为BO6和B'O6八面体在三维方向上呈NaCl型交替排列的岩盐有序结构。
在B位引入非磁主族元素Sb5+可以使双钙钛矿化合物得到较高的有序度[7],并且非磁离子的磁稀释作用会导致材料的反铁磁特征。 稀土元素也因其具有特殊的4 f电子结构而被广泛应用于磁性材料中[8]。 Mandal等[9]在Sr2MnSbO6基础上用La3+离子替换了一个Sr2+合成了双钙钛矿氧化物LaSrMnSbO6,其目的是增大Mn和Sb之间的电荷和半径差异,促使B位高度有序的形成。 由于Pb2+离子具有特殊的6 s2孤对电子,可以与O2-离子的2 p轨道产生较强的杂化作用,从而产生二级Jahn-Teller效应(second-order Jahn-Teller effect,SOJT)[10],因此采用Pb2+离子替代碱土金属元素Sr2+,得到具有较强晶格畸变的双钙钛矿氧化物。 然而当Pb和Sb元素同时存在时,如果采用传统的高温固相法合成则容易形成烧绿石相结构。 因此我们采用半化学两步法(即溶胶-凝胶+固相法)合成了LaPbMnSbO6双钙钛矿氧化物,并对其晶体结构和磁学性质进行了研究。
Rigaku D/max 2500型X射线衍射仪(日本理学公司),使用铜靶 Kα辐射( λ=0.15406 nm),工作电压为40 kV,工作电流为200 mA。 数据采集方式为步进式扫描方式,测试条件:角度(2 θ)范围为10°~120°,步长为0.02°,停留时间为每步2 s。 步进扫描所得的XRD谱图用于样品的Rietveld结构精修,结构精修所使用的软件为GSAS/EXPGUI程序[12]。 采用超导量子干涉仪(Superconducting Quantum Interference Device,SQUID,美国Quantum Design公司)的磁性测量系统(Magnetic Property Measurement System,MPMS-XL)测试磁性。 零场冷却(ZFC)和场冷却(FC)热磁曲线(M-T)的测试温度范围为5~350 K,外加磁场强度为100 Oe。 磁滞回线(M-H)的测试温度为5 K,最大磁场强度为±5 T。
合成原料La2O3(国药集团化学试剂厂,99.99%),PbO(Alfa Aesar,99.99%),Mn(CH3COO)2·4H2O(西陇试剂化工有限公司,≥99.0%)和Sb2O3 (国药集团化学试剂厂,99.99%),柠檬酸(国药集团化学试剂厂,分析纯),聚乙二醇(PEG,国药集团化学试剂厂,化学纯)。 La2O3粉末使用前需在1000 ℃下预烧12 h,以彻底除去样品中的少量的碳酸盐和水。
双钙钛矿氧化物LaPbMnSbO6多晶样品粉体采用半化学两步法合成,即先采用溶胶-凝胶法合成B位前驱体,然后再用固相法合成目标产物。 首先,用适量去离子水将柠檬酸溶解(柠檬酸的用量为原料中金属离子摩尔数的2.5倍),再称取符合目标产物化学计量比的Sb2O3和Mn(CH3COO)2·4H2O加入到溶解的柠檬酸中进行加热搅拌约30 min至原料完全溶解,然后加入少量聚乙二醇(PEG)并加热搅拌至溶解。 原料完全溶解后再加热并充分搅拌30 min,然后将溶胶转移至蒸发皿内,在90 ℃下恒温水浴一天后得到多孔泡沫状浅粉色干凝胶,将该凝胶用煤气灯加热烧结即可得到黑色前驱体粉末。 然后将该粉末转移至刚玉坩埚中,置于箱式炉中在550 ℃下烧结10 h使Sb3+离子充分氧化成Sb5+离子[11]后,再进行充分研磨,然后置于管式炉中在高纯Ar气气氛下900 ℃烧结4 h,得到粉末状B位氧化物前驱体。 再称取符合目标产物化学计量比的La2O3和PbO,与B位氧化物前驱体粉末在玛瑙研钵中混合并充分研磨40 min以上。 将所得粉末压片,置于管式炉中在高纯Ar气气氛下1000 ℃烧结8 h后,研磨得到目标产物。 最后一步合成目标产物时片体放置于刚玉板上,并将刚玉瓷舟倒置于样品上方以减少加热过程中铅的挥发。
图1为室温下LaPbMnSbO6样品的多晶粉末XRD精修谱图。 利用步进式扫描的XRD衍射谱图对该样品进行了Rietveld全谱拟合。 精修结果表明该样品为单斜晶系的P21/n (No.14)空间群,晶胞参数符合
表1列出了该化合物的结构参数,包括晶胞参数、体积、原子位置、各向同性位移因子、占有率,以及权重因子。 由表1可以看到,样品的 β角非常接近90°,说明该化合物的晶胞具有赝正交结构。表2列出了该化合物在室温下的所选定的键长和键角数据。 Mn2+和Sb5+离子分别占据B位畸变八面体的中心。 精修得到的Mn—O键的平均键长为0.210 nm,Sb—O键的平均键长为0.207 nm,这与由Shannon离子半径[15]计算得到的Mn—O键长(0.223 nm)和Sb—O键长(0.200 nm)非常接近。
![]() | 表1 双钙钛矿化合物LaPbMnSbO6 室温下的Rietveld精修结果的结构参数 Table 1 Structural parameters of Rietveld refinement for LaPbMnSbO6 double perovskites from the XRD data at room temperature |
![]() | 表2 双钙钛矿化合物LaPbMnSbO6在室温下所选定的键长(nm)和键角(°)数据 Table 2 Selected bond length(nm) and bond angles(°) for LaPbMnSbO6 double perovskites at room temperature |
根据有效离子半径计算得到的容忍因子为 t=0.92。 有效离子半径的选取原则为Mn2+、Sb5+和O2-均采用6配位时的离子半径,La3+和Pb2+则根据实际精修所得的配位数取值。 由于该化合物的容忍因子小于立方结构时的容忍因子(理想立方结构 t=1)而使晶体结构发生畸变,产生BO6八面体倾转,从而使晶体对称性降低。 根据Glazer规则,该八面体的倾转类型为a-a-c+。图2给出了LaPbMnSbO6化合物沿[110]、[1-10]和[001]3个方向的晶体结构示意图,由该图也可以证明了B位八面体的倾转类型为a-a-c+。
![]() | 图2 双钙钛矿氧化物LaPbMnSbO6沿[110]( A)、[1-10]( B)和[001]( C)3个晶轴方向的晶体结构示意图Fig 2 Views of the monoclinic structure along the [110], [1-10] and [001] directions are shown for LaPbMnSbO6 |
由于该化合物具有较低的容忍因子,其B位八面体会发生强烈的晶格畸变,这一结果也可以由Mn—O—Sb键角的变化看出。 Mn—O—Sb键角明显小于180°,说明B位八面体发生了严重的扭曲。 我们定义MnO6和SbO6八面体的倾转角为 φ=(180- ϕ)/2,其中 ϕ为Mn—O—Sb键的平均键角。 对于理想的立方结构, ϕ为180°。 根据精修结果计算得出,倾转角 φ=12.5°,说明B位八面体产生了较强程度的晶格扭曲以适应A位阳离子半径的不匹配。 精修结果还表明八面体内部的晶格畸变是各向异性的。 我们设定 ab平面内的氧原子为O1和O2,八面体顶点处的氧原子为O3。 由表2可以看到,样品的O1—Mn(Sb)—O2键角明显偏离90°,说明BO6八面体在 ab平面内的畸变程度要远大于 c轴方向上的畸变。 产生这一现象的原因在于A位Pb2+离子具有特殊的6 s2孤对电子,从而产生了二级Jahn-Teller效应,Pb2+离子的6 s电子与O2-离子的2 p轨道发生杂化作用,使得B位配位八面体内部产生了较强的晶格畸变。
图3显示了LaPbMnSbO6化合物在零场冷却(ZFC)和场冷却(FC)模式下的磁化强度随温度的变化关系曲线(M-T),外加磁场强度为100 Oe。 由该图可以看出,样品的磁化强度曲线表现为典型的反铁磁特征。 在 TN=9 K时出现了尖锐的反铁磁转变峰。 ZFC和FC曲线在5~350 K温度范围内完全重合,说明该样品为纯的反铁磁相,没有自旋玻璃态或者铁磁团簇的存在。 其反铁磁特性是通过Mn2+—O—Sb5+—O—Mn2+途径的反铁磁超交换作用而产生的[16]。 理论上MnO6—MnO6八面体间的Mn—O键长应为0.223 nm,然而由于B位非磁离子Sb的引入使得B位八面体变成MnO6—SbO6—MnO6连接方式,并且由于B位为高度有序的岩盐结构,即Mn2+离子完全被SbO6八面体隔开,所以不存在MnO6—MnO6连接方式。精修得到的Sb—O平均键长为0.207(2)nm,Mn—O平均键长为0.210(2) nm,即最近邻的两个Mn2+离子之间的距离约为0.834 nm,因此通过O2-—Sb5+—O2- 3个离子桥连来传递的磁相互作用较弱,使得Mn2+—O—Sb5+—O—Mn2+途径的反铁磁超交换作用由于Sb的加入而减弱。 同时由于Mn—O1—Sb键角为142.3°,Mn—O2—Sb键角为153.9°,Mn—O3—Sb键角为168.7°,均明显偏离180°,因而在Mn2+—O—Sb5+—O—Mn2+—O—Sb5+—O—Mn2+的反铁磁传输链上出现皱褶,大大影响了电子的传输,对化合物的反铁磁超交换作用产生一定的抑制作用,从而导致了该化合物反铁磁转变温度的降低。这也与已报道的化合物LaSrMnSbO6的 TN=8 K相类似[9]。 然而,对于LaSrMnSbO6化合物在较高温度范围内表现出一定的铁磁性特征[9],Mandal等认为这主要是由于该化合物中存在3价Mn3+离子的原因。 通过中子衍射精修确定其化学式为LaSrMn1.05Sb0.95O6,即存在少量Mn3+离子,因此在B位反位无序处形成了铁磁团簇,从而导致了Mn2+—O—Mn3+双交换作用,使材料表现出一定的铁磁性特征。 对于LaPbMnSbO6化合物而言,Mn和Sb的占有率均为1,B位为高度有序的岩盐结构,不存在铁磁双交换作用,故而表现出典型的反铁磁特征。
LaPbMnSbO6化合物的磁化率倒数随温度的变化关系见图3的内插图。 利用居里-外斯公式可以很好地进行线性拟合,说明LaPbMnSbO6化合物虽然由于非磁性Sb离子的引入而对其反铁磁性有一定的影响,但还是符合居里-外斯定律的。 拟合得到的外斯温度 θ=-30 K。 通过居里-外斯线性拟合得到的外斯温度为负值,也证明了该化合物的反铁磁性。 根据测得的磁化率数据,我们计算得到的化合物的有效磁矩为5.90 μB,由于Sb是非磁性元素,对有效磁矩的贡献来自于Mn2+离子。这与仅考虑自旋计算得到的Mn2+理论有效磁矩(5.92 μB,Mn2+为高自旋)非常吻合。
图4显示了LaPbMnSbO6化合物在5 K时磁化强度随温度的变化曲线(M-H)。 由图4可以看到,在5 K时磁化曲线几乎呈线性增长,表现出典型的反铁磁特征,直到外加磁场增大到5 T时,磁化曲线仍未达到饱和状态,表明在5 T的外加磁场的作用下还不能抵消由于Sb的引入而产生的反铁磁性,这一现象也验证了材料中Mn2+—O—Sb5+—O—Mn2+存在着较强的反铁磁超交换作用。这对研究非磁性离子替换磁性离子来抑制材料的铁磁性有很好的参考价值。
采用半化学两步法合成了B位有序的双钙钛矿化合物LaPbMnSbO6,并研究了其晶体结构和磁学性质。 由XRD衍射谱图进行Rietveld结构精修可得,该样品为单斜晶系的P21/ n(No.14)空间群,并且B位MnO6和SbO6八面体呈近乎完全有序的岩盐结构排列,Glazer倾转类型为a-a-c+。 B位八面体的倾转角为12.5°,说明该化合物具有很强的八面体晶格畸变。 由于A位Pb2+离子的存在而产生二级Jahn-Teller效应,使得B位八面体内晶格畸变具有各向异性。 磁性测试表明该样品为典型的反铁磁结构,反铁磁转变温度为9 K。 通过居里-外斯线性拟合得到的外斯温度为负值,证明了该化合物为反铁磁体。拟合得到的有效磁矩为5.90 μB,与仅考虑自旋时计算得到的理论值非常吻合。
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